Πώς προσδιορίζεται ο συντελεστής μη γραμμικής παραμόρφωσης; Μη γραμμικές παραμορφώσεις. Μέγιστη μακροπρόθεσμη ισχύς
Σήμα εισόδου, στο ριζικό μέσο τετραγωνικό άθροισμα των φασματικών συνιστωσών του σήματος εισόδου, μερικές φορές χρησιμοποιείται ένα μη τυποποιημένο συνώνυμο - καθαρός παράγοντας(δανεισμένο από τα γερμανικά). Το SOI είναι μια αδιάστατη ποσότητα, που συνήθως εκφράζεται ως ποσοστό. Εκτός από το SOI, το επίπεδο μη γραμμικής παραμόρφωσης μπορεί να εκφραστεί χρησιμοποιώντας παράγοντας αρμονικής παραμόρφωσης.
Συντελεστής Αρμονικής Παραμόρφωσης- μια τιμή που εκφράζει το βαθμό μη γραμμικής παραμόρφωσης μιας συσκευής (ενισχυτή κ.λπ.), ίση με τον λόγο της τάσης rms του αθροίσματος των υψηλότερων αρμονικών του σήματος, εκτός από την πρώτη, προς την τάση της πρώτης αρμονικής όταν ένα ημιτονοειδές σήμα εφαρμόζεται στην είσοδο της συσκευής.
Ο αρμονικός συντελεστής, όπως και ο SOI, εκφράζεται ως ποσοστό. Αρμονική παραμόρφωση ( ΚΙΛΟ) σχετίζεται με το CNI ( Κ Ν) αναλογία:
Μετρήσεις
- Στην περιοχή χαμηλής συχνότητας (LF) (έως 100-200 kHz), χρησιμοποιούνται μη γραμμικοί μετρητές παραμόρφωσης (αρμονικοί μετρητές παραμόρφωσης) για τη μέτρηση SOI.
- Σε υψηλότερες συχνότητες (MF, HF), χρησιμοποιούνται έμμεσες μετρήσεις χρησιμοποιώντας αναλυτές φάσματος ή επιλεκτικά βολτόμετρα.
Τυπικές τιμές SOI
- 0% - η κυματομορφή είναι ένα ιδανικό ημιτονοειδές κύμα.
- 3% - το σχήμα του σήματος είναι διαφορετικό από το ημιτονοειδές, αλλά η παραμόρφωση δεν είναι αισθητή στο μάτι.
- 5% - η απόκλιση του σχήματος του σήματος από το ημιτονοειδές είναι αισθητή στο μάτι στον παλμογράφο.
- 10% είναι το τυπικό επίπεδο παραμόρφωσης στο οποίο υπολογίζεται η πραγματική ισχύς (RMS) του UMZCH.
- 21% - για παράδειγμα, τραπεζοειδές ή κλιμακωτό σήμα.
- 43% - για παράδειγμα, ένα σήμα τετραγώνου κύματος.
δείτε επίσης
Βιβλιογραφία
- Εγχειρίδιο ραδιοηλεκτρονικών συσκευών: Σε 2 τόμους; Εκδ. D. P. Linde - M.: Ενέργεια,
- Gorokhov P.K. Επεξηγηματικό λεξικό ραδιοηλεκτρονικής. Βασικοί όροι- Μ: Ρωσ. Γλώσσα,
Συνδέσεις
- ΚΥΡΙΑ ΗΛΕΚΤΡΙΚΑ ΧΑΡΑΚΤΗΡΙΣΤΙΚΑ ΤΟΥ ΚΑΝΑΛΙΟΥ ΕΚΠΟΜΠΗΣ ΗΧΟΥ
Ίδρυμα Wikimedia. 2010.
Δείτε τι είναι το "" σε άλλα λεξικά:
παράγοντας αρμονικής παραμόρφωσης- SOI Μια παράμετρος που σας επιτρέπει να λαμβάνετε υπόψη την επίδραση των αρμονικών και των συνδυαστικών στοιχείων στην ποιότητα του σήματος. Αριθμητικά ορίζεται ως ο λόγος της ισχύος των μη γραμμικών παραμορφώσεων προς την ισχύ του μη παραμορφωμένου σήματος, που συνήθως εκφράζεται ως ποσοστό. [L.M. Ο Νεβντιάεφ...
παράγοντας αρμονικής παραμόρφωσης- 3,9 συντελεστής μη γραμμικής παραμόρφωσης (ολική παραμόρφωση): Ο λόγος, ως ποσοστό, της μέσης τετραγωνικής τιμής της ρίζας των φασματικών συνιστωσών του σήματος εξόδου του ακουστικού βαθμονομητή, που απουσιάζουν στο σήμα εισόδου, προς το ριζικό μέσο τετράγωνο αξία... ...
παράγοντας αρμονικής παραμόρφωσης- netiesinių iškreipių faktorius statusas T sritis fizika atitikmenys: αγγλ. μη γραμμικός παράγοντας παραμόρφωσης vok. Klirrfaktor, m rus. μη γραμμικός παράγοντας παραμόρφωσης, m pranc. taux de distorsion harmonique, m … Fizikos terminų žodynas
THD του ρεύματος εισόδου του UPS Χαρακτηρίζει τις αποκλίσεις του σχήματος του ρεύματος εισόδου του UPS από το ημιτονοειδές. Όσο υψηλότερη είναι η τιμή αυτής της παραμέτρου, τόσο χειρότερο είναι για εξοπλισμό συνδεδεμένο στο ίδιο δίκτυο τροφοδοσίας και στο ίδιο το δίκτυο, σε αυτήν την περίπτωση επιδεινώνεται... ... Οδηγός Τεχνικού Μεταφραστή
THD της τάσης εξόδου του UPS Χαρακτηρίζει τις αποκλίσεις του σχήματος της τάσης εξόδου από το ημιτονοειδές, που δίνονται συνήθως για γραμμικά (κινητήρες, ορισμένοι τύποι συσκευών φωτισμού) και μη γραμμικά φορτία. Όσο υψηλότερη είναι αυτή η τιμή, τόσο χειρότερη ποιότητα… … Οδηγός Τεχνικού Μεταφραστή
ενισχυτής THD- - [L.G. Sumenko. Αγγλο-ρωσικό λεξικό για την τεχνολογία της πληροφορίας. M.: State Enterprise TsNIIS, 2003.] Θέματα ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΑ της ΠΛΗΡΟΦΟΡΙΑΣγενικά συντελεστής παραμόρφωσης ενισχυτή EN... Οδηγός Τεχνικού Μεταφραστή
Μεγάφωνο THD- 89. Συντελεστής μη γραμμικής παραμόρφωσης μεγαφώνου Συντελεστής μη γραμμικής παραμόρφωσης Ndp. Αρμονικός συντελεστής Εκφρασμένος ως ποσοστό, η τετραγωνική ρίζα του λόγου του αθροίσματος των τετραγώνων των ενεργών τιμών των φασματικών συνιστωσών που εκπέμπονται... ... Λεξικό-βιβλίο αναφοράς όρων κανονιστικής και τεχνικής τεκμηρίωσης
Συντελεστής μη γραμμικής παραμόρφωσης λαρυγγοφώνου- 94. Συντελεστής μη γραμμικής παραμόρφωσης του λαρυγγοφώνου Εκφρασμένος ως ποσοστό, η τιμή της τετραγωνικής ρίζας του λόγου του αθροίσματος των τετραγώνων των ενεργών τιμών των αρμονικών της ηλεκτροκινητικής δύναμης που αναπτύσσεται από το λαρυγγόφωνο κατά την αρμονική κίνηση του αέρα , προς την... ... Λεξικό-βιβλίο αναφοράς όρων κανονιστικής και τεχνικής τεκμηρίωσης
επιτρεπόμενος συντελεστής μη γραμμικής παραμόρφωσης- - [L.G. Sumenko. Αγγλο-ρωσικό λεξικό για την τεχνολογία της πληροφορίας. M.: State Enterprise TsNIIS, 2003.] Θέματα τεχνολογία πληροφοριών γενικά EN αρμονική ανοχή ... Οδηγός Τεχνικού Μεταφραστή
- (αρμονικός μετρητής παραμόρφωσης) μια συσκευή για τη μέτρηση του συντελεστή μη γραμμικής παραμόρφωσης (αρμονική παραμόρφωση) σημάτων σε συσκευές ραδιοφώνου. Περιεχόμενα... Wikipedia
ΣΕΟλόκληρη η ιστορία της αναπαραγωγής ήχου αποτελείται από προσπάθειες να φέρουμε την ψευδαίσθηση πιο κοντά στο πρωτότυπο. Και παρόλο που έχει διανυθεί μια τεράστια απόσταση, είμαστε ακόμα πολύ, πολύ μακριά από το να πλησιάσουμε πλήρως τον ζωντανό ήχο. Οι διαφορές σε πολλές παραμέτρους μπορούν να μετρηθούν, αλλά αρκετές από αυτές εξακολουθούν να παραμένουν εκτός του οπτικού πεδίου των προγραμματιστών εξοπλισμού. Ένα από τα κύρια χαρακτηριστικά που προσέχει πάντα ένας καταναλωτής με οποιοδήποτε υπόβαθρο είναι μη γραμμικός συντελεστής παραμόρφωσης (THD) .
Και ποια τιμή αυτού του συντελεστή δείχνει αρκετά αντικειμενικά την ποιότητα της συσκευής; Όσοι είναι ανυπόμονοι μπορεί να βρουν αμέσως μια προσπάθεια να απαντήσουν σε αυτήν την ερώτηση στο τέλος. Για τα υπόλοιπα θα συνεχίσουμε.
Αυτός ο συντελεστής, που ονομάζεται επίσης συντελεστής ολικής αρμονικής παραμόρφωσης, είναι ο λόγος, εκφρασμένος ως ποσοστό, του ενεργού πλάτους των αρμονικών στοιχείων στην έξοδο μιας συσκευής (ενισχυτής, μαγνητόφωνο κ.λπ.) προς το ενεργό πλάτος του το σήμα θεμελιώδους συχνότητας όταν εφαρμόζεται ένα ημιτονοειδές σήμα αυτής της συχνότητας στην είσοδο της συσκευής. Έτσι, καθιστά δυνατό τον ποσοτικό προσδιορισμό της μη γραμμικότητας του χαρακτηριστικού μεταφοράς, το οποίο εκδηλώνεται στην εμφάνιση στο σήμα εξόδου φασματικών συνιστωσών (αρμονικών) που απουσιάζουν στο σήμα εισόδου. Με άλλα λόγια, υπάρχει μια ποιοτική αλλαγή στο φάσμα του μουσικού σήματος.
Εκτός από τις αντικειμενικές αρμονικές παραμορφώσεις που υπάρχουν στο ηχητικό σήμα, υπάρχει το πρόβλημα των παραμορφώσεων που δεν υπάρχουν στον πραγματικό ήχο, αλλά γίνονται αισθητές λόγω των υποκειμενικών αρμονικών που προκύπτουν στον κοχλία του μέσου ωτός σε υψηλό επίπεδο τιμές ηχητικής πίεσης. Το ανθρώπινο ακουστικό είναι ένα μη γραμμικό σύστημα. Η μη γραμμικότητα της ακοής εκδηλώνεται στο γεγονός ότι όταν το τύμπανο εκτίθεται σε ημιτονοειδές ήχο με συχνότητα f σε ακουστικόΟι αρμονικές αυτού του ήχου παράγονται με τις συχνότητες 2f, 3f, κ.λπ. Δεδομένου ότι αυτές οι αρμονικές δεν υπάρχουν στον κύριο τόνο επιρροής, ονομάζονται υποκειμενικές αρμονικές.
Φυσικά, αυτό περιπλέκει περαιτέρω την ιδέα του μέγιστου επιτρεπτού επιπέδου αρμονικών στη διαδρομή ήχου. Καθώς αυξάνεται η ένταση του πρωτεύοντος τόνου, το μέγεθος των υποκειμενικών αρμονικών αυξάνεται απότομα και μπορεί ακόμη και να υπερβαίνει την ένταση του πρωτεύοντος τόνου. Αυτή η περίσταση δίνει βάση για την υπόθεση ότι οι ήχοι με συχνότητα μικρότερη από 100 Hz δεν γίνονται αισθητοί από μόνοι τους, αλλά λόγω των υποκειμενικών αρμονικών που δημιουργούν, πέφτοντας στην περιοχή συχνοτήτων πάνω από 100 Hz, δηλ. λόγω της μη γραμμικότητας της ακοής. Οι φυσικοί λόγοι για τις παραμορφώσεις υλικού που προκύπτουν σε διαφορετικές συσκευές είναι διαφορετικής φύσης και η συμβολή του καθενός στις συνολικές παραμορφώσεις ολόκληρης της διαδρομής δεν είναι η ίδια.
Η παραμόρφωση των σύγχρονων συσκευών αναπαραγωγής CD είναι πολύ χαμηλή και σχεδόν απαρατήρητη σε σύγκριση με την παραμόρφωση άλλων μονάδων. Για συστήματα μεγαφώνων, η παραμόρφωση χαμηλής συχνότητας που προκαλείται από την κεφαλή των μπάσων είναι η πιο σημαντική και το πρότυπο καθορίζει απαιτήσεις μόνο για τη δεύτερη και την τρίτη αρμονική στο εύρος συχνοτήτων έως 250 Hz. Και για πολύ καλό ήχο σύστημα ηχείωνμπορεί να είναι εντός 1% ή και λίγο περισσότερο. Στα αναλογικά μαγνητόφωνα, το κύριο πρόβλημα που σχετίζεται με φυσικά θεμέλιαΗ εγγραφή σε μαγνητική ταινία, είναι η τρίτη αρμονική, οι τιμές της οποίας δίνονται συνήθως στις οδηγίες μίξης. Αλλά η μέγιστη τιμή στην οποία, για παράδειγμα, λαμβάνονται πάντα μετρήσεις επιπέδου θορύβου είναι 3% για συχνότητα 333 Hz. Η παραμόρφωση του ηλεκτρονικού μέρους των μαγνητοφώνων είναι πολύ μικρότερη.
Τόσο στην περίπτωση των ακουστικών όσο και των αναλογικών μαγνητοφώνων, λόγω του γεγονότος ότι οι παραμορφώσεις είναι κυρίως χαμηλής συχνότητας, η υποκειμενική αντιληπτότητά τους μειώνεται σημαντικά λόγω του φαινομένου κάλυψης (που συνίσταται στο γεγονός ότι δύο ταυτόχρονα ηχητικά σήματα, τόσο υψηλότερο -συχνότητα ένα ακούγεται καλύτερα).
Έτσι, η κύρια πηγή παραμόρφωσης στο κύκλωμά σας θα είναι ο ενισχυτής ισχύος, στον οποίο, με τη σειρά του, η κύρια πηγή είναι η μη γραμμικότητα των χαρακτηριστικών μεταφοράς των ενεργών στοιχείων: τρανζίστορ και σωλήνες κενού και σε ενισχυτές μετασχηματιστών μη γραμμικές παραμορφώσεις του μετασχηματιστή προστίθενται επίσης, που σχετίζονται με τη μη γραμμικότητα της καμπύλης μαγνήτισης. Είναι προφανές ότι, αφενός, η παραμόρφωση εξαρτάται από το σχήμα της μη γραμμικότητας του χαρακτηριστικού μεταφοράς, αλλά και από τη φύση του σήματος εισόδου.
Για παράδειγμα, το χαρακτηριστικό μεταφοράς ενός ενισχυτή με ομαλό ψαλίδισμα σε μεγάλα πλάτη δεν θα προκαλέσει παραμόρφωση για ημιτονοειδή σήματα κάτω από το επίπεδο αποκοπής, αλλά καθώς το σήμα αυξάνεται πάνω από αυτό το επίπεδο, εμφανίζεται παραμόρφωση και θα αυξηθεί. Αυτός ο τύπος περιορισμού είναι εγγενής κυρίως στους ενισχυτές σωλήνων, που σε κάποιο βαθμό μπορεί να χρησιμεύσει ως ένας από τους λόγους για την προτίμηση τέτοιων ενισχυτών από τους ακροατές. Και αυτό το χαρακτηριστικό χρησιμοποιήθηκε από τη NAD σε μια σειρά από τους αναγνωρισμένους ενισχυτές της με "soft limiting", που παρήχθη από τις αρχές της δεκαετίας του '80: η δυνατότητα ενεργοποίησης μιας λειτουργίας με απομίμηση αποκοπής σωλήνα δημιούργησε έναν μεγάλο στρατό από οπαδούς των ενισχυτών τρανζίστορ αυτής της εταιρείας .
Αντίθετα, το χαρακτηριστικό κεντρικής κοπής του ενισχυτή (παραμόρφωση βήμα-βήμα), το οποίο είναι χαρακτηριστικό των μοντέλων τρανζίστορ, προκαλεί παραμόρφωση στα μουσικά και μικρά ημιτονοειδή σήματα και η παραμόρφωση θα μειώνεται καθώς αυξάνεται το επίπεδο σήματος. Έτσι, η παραμόρφωση εξαρτάται όχι μόνο από το σχήμα του χαρακτηριστικού μεταφοράς, αλλά και από τη στατιστική κατανομή των επιπέδων σήματος εισόδου, η οποία για μουσικά προγράμματακοντά στο σήμα θορύβου. Επομένως, εκτός από τη μέτρηση SOI με χρήση ημιτονοειδούς σήματος, είναι δυνατή η μέτρηση μη γραμμικών παραμορφώσεων ενισχυτικών συσκευών χρησιμοποιώντας το άθροισμα τριών ημιτονοειδών σημάτων ή σημάτων θορύβου, το οποίο, υπό το φως των παραπάνω, δίνει μια πιο αντικειμενική εικόνα των παραμορφώσεων.
Μη γραμμικός συντελεστής παραμόρφωσης(SOI ή Κ Ν) - τιμή για ποσοτική εκτίμηση μη γραμμικών παραμορφώσεων.
Ορισμός [ | ]
Ο συντελεστής μη γραμμικής παραμόρφωσης είναι ίσος με τον λόγο του αθροίσματος ριζικού μέσου τετραγώνου των φασματικών συνιστωσών του σήματος εξόδου που απουσιάζουν στο φάσμα του σήματος εισόδου προς το άθροισμα ριζικού μέσου τετραγώνου όλων των φασματικών συνιστωσών της εισόδου σήμα
K H = U 2 2 + U 3 2 + U 4 2 + … + U n 2 + … U 1 2 + U 2 2 + U 3 2 + … + U n 2 + … (\displaystyle K_(\mathrm (H) )=(\frac (\sqrt (U_(2)^(2)+U_(3)^(2)+U_(4)^(2)+\ldots +U_(n)^(2)+\ldots ))(\sqrt (U_(1)^(2)+U_(2)^(2)+U_(3)^(2)+\lddots +U_(n)^(2)+\lddots ))) )Το SOI είναι μια αδιάστατη ποσότητα και συνήθως εκφράζεται ως ποσοστό. Εκτός από το SOI, το επίπεδο της μη γραμμικής παραμόρφωσης εκφράζεται συχνά μέσω παράγοντας αρμονικής παραμόρφωσης(KGI ή ΚΙΛΟ) - μια τιμή που εκφράζει το βαθμό μη γραμμικής παραμόρφωσης μιας συσκευής (ενισχυτή κ.λπ.) και ίση με τον λόγο της τάσης rms του αθροίσματος των υψηλότερων αρμονικών του σήματος, εκτός από την πρώτη, προς την τάση του πρώτου αρμονική όταν εφαρμόζεται ένα ημιτονοειδές σήμα στην είσοδο της συσκευής.
K Γ = U 2 2 + U 3 2 + U 4 2 + … + U n 2 + … U 1 (\displaystyle K_(\Gamma )=(\frac (\sqrt (U_(2)^(2)+U_ (3)^(2)+U_(4)^(2)+\lddots +U_(n)^(2)+\lddots ))(U_(1))))Το KGI, όπως και το KNI, εκφράζεται ως ποσοστό και σχετίζεται με αυτό με την αναλογία
K Γ = K H 1 − K H 2 (\displaystyle K_(\Gamma )=(\frac (K_(\mathrm (H) ))(\sqrt (1-K_(\mathrm (H))^(2))) ))Είναι προφανές ότι για μικρές τιμές το THI και το SOI συμπίπτουν σε μια πρώτη προσέγγιση. Είναι ενδιαφέρον ότι στη δυτική λογοτεχνία χρησιμοποιείται συνήθως το CGI, ενώ στη ρωσική λογοτεχνία προτιμάται παραδοσιακά το CNI.
Είναι επίσης σημαντικό να σημειωθεί ότι το KNI και το KGI είναι μόνο ποσοτικά μέτρα παραμόρφωσης, αλλά όχι υψηλής ποιότητας. Για παράδειγμα, μια τιμή THD ίση με 3% δεν λέει τίποτα για τη φύση της παραμόρφωσης, δηλ. για το πώς κατανέμονται οι αρμονικές στο φάσμα του σήματος και ποια είναι, για παράδειγμα, η συμβολή των στοιχείων χαμηλής ή υψηλής συχνότητας. Έτσι, στα φάσματα των σωλήνων UMZCH, συνήθως κυριαρχούν χαμηλότερες αρμονικές, οι οποίες συχνά γίνονται αντιληπτές από το αυτί ως «ήχος θερμού σωλήνα» και στα UMZCH τρανζίστορ, οι παραμορφώσεις κατανέμονται πιο ομοιόμορφα σε όλο το φάσμα και είναι πιο επίπεδες, κάτι που συχνά είναι εκλαμβάνεται ως «τυπικός ήχος τρανζίστορ» (αν και Αυτή η συζήτηση εξαρτάται σε μεγάλο βαθμό από τα προσωπικά συναισθήματα και τις συνήθειες ενός ατόμου).
Παραδείγματα υπολογισμού CGI[ | ]
Για πολλά τυπικά σήματα, το THD μπορεί να υπολογιστεί αναλυτικά. Έτσι, για ένα συμμετρικό ορθογώνιο σήμα (μαίανδρος)
K Γ = π 2 8 − 1 ≈ 0,483 = 48,3% (\displaystyle K_(\Gamma )\,=\,(\sqrt ((\frac (\,\pi ^(2))(8))-1\ ,))\περίπου\,0,483\,=\,48,3\%)Ιδανικό πριονωτό σήμαέχει KGI
K Γ = π 2 6 − 1 ≈ 0,803 = 80,3% (\displaystyle K_(\Gamma )\,=\,(\sqrt ((\frac (\,\pi ^(2))(6))-1\ ,))\περίπου\,0,803\,=\,80,3\%)και συμμετρικό τριγωνικό
K Γ = π 4 96 − 1 ≈ 0,121 = 12,1% (\displaystyle K_(\Gamma )\,=\,(\sqrt ((\frac (\,\pi ^(4))(96))-1\ ,))\περίπου \,0,121\,=\,12,1\%)Ένα ασύμμετρο ορθογώνιο σήμα παλμού με λόγο διάρκειας παλμού προς περίοδο ίση με μ έχει KGI
K Γ (μ) = μ (1 − μ) π 2 2 sin 2 π μ − 1 , 0< μ < 1 {\displaystyle K_{\Gamma }\,(\mu)={\sqrt {{\frac {\mu (1-\mu)\pi ^{2}\,}{2\sin ^{2}\pi \mu }}-1\;}}\,\qquad 0<\mu <1} ,που φτάνει στο ελάχιστο (≈0,483) στο μ =0,5, δηλ. όταν το σήμα γίνεται συμμετρικός μαίανδρος. Παρεμπιπτόντως, με το φιλτράρισμα, μπορείτε να επιτύχετε σημαντική μείωση της THD αυτών των σημάτων και έτσι να λάβετε σήματα που έχουν σχήμα κοντά στο ημιτονοειδές. Για παράδειγμα, ένα συμμετρικό ορθογώνιο σήμα (μαίανδρος) με αρχική THD 48,3%, αφού περάσει από ένα φίλτρο Butterworth δεύτερης τάξης (με συχνότητα αποκοπής ίση με τη συχνότητα της θεμελιώδους αρμονικής) έχει THD 5,3% και αν ένα φίλτρο τέταρτης τάξης - τότε THD = 0,6% . Θα πρέπει να σημειωθεί ότι όσο πιο περίπλοκο είναι το σήμα στην είσοδο του φίλτρου και όσο πιο περίπλοκο είναι το ίδιο το φίλτρο (ή μάλλον, η λειτουργία μεταφοράς του), τόσο πιο περίπλοκοι και χρονοβόροι θα είναι οι υπολογισμοί TCG. Έτσι, ένα τυπικό σήμα πριονωτή που περνά μέσα από ένα φίλτρο Butterworth πρώτης τάξης έχει THD όχι πλέον 80,3% αλλά 37,0%, το οποίο ακριβώς δίνεται από την ακόλουθη έκφραση
K Γ = π 2 3 − π c t h π ≈ 0,370 = 37,0% (\displaystyle K_(\Gamma )\,=\,(\sqrt ((\frac (\,\pi ^(2))(3))- \pi \,\mathrm (cth) \,\pi \,))\,\κατά προσέγγιση \,0,370\,=\,37,0\%)Και το TCG του ίδιου σήματος, που περνά από το ίδιο φίλτρο, αλλά δεύτερης τάξης, θα δοθεί ήδη από μια μάλλον δυσκίνητη φόρμουλα
K Γ = π c t g π 2 ⋅ c t h 2 π 2 − c t g 2 π 2 ⋅ c t h π 2 − c t g π 2 − c t h π 2 2 (c t g 2 π 2 + c t h 2 π 2) + π 2 3 − 1 ≈ 18,1% (\displaystyle K_(\Gamma )\,=(\sqrt (\pi \,(\frac (\,\mathrm (ctg) \,(\dfrac (\pi )(\sqrt (2\,)) ) )\cdot \,\mathrm (cth) ^(2\{\dfrac {\pi }{\sqrt {2\,}}}-\,\mathrm {ctg} ^{2\!}{\dfrac {\pi }{\sqrt {2\,}}}\cdot \,\mathrm {cth} \,{\dfrac {\pi }{\sqrt {2\,}}}-\,\mathrm {ctg} \,{\dfrac {\pi }{\sqrt {2\,}}}-\,\mathrm {cth} \,{\dfrac {\pi }{\sqrt {2\,}}}\;}{{\sqrt {2\,}}\left(\mathrm {ctg} ^{2\!}{\dfrac {\pi }{\sqrt {2\,}}}+\,\mathrm {cth} ^{2\!}{\dfrac {\pi }{\sqrt {2\,}}}\!\right)}}\,+\,{\frac {\,\pi ^{2}}{3}}\,-\,1\;}}\;\approx \;0.181\,=\,18.1\%} !}Εάν λάβουμε υπόψη το προαναφερθέν ασύμμετρο ορθογώνιο παλμικό σήμα που διέρχεται από το φίλτρο Butterworth Π-η σειρά, λοιπόν
K Γ (μ , p) = csc π μ ⋅ μ (1 − μ) π 2 − sin 2 π μ − π 2 ∑ s = 1 2 p c t g π z s z s 2 ∏ l = 1 l ≠ s 2 p 1 z s − z l + π 2 R e ∑ s = 1 2 p e i π z s (2 μ − 1) z s 2 sin π z s ∏ l = 1 l ≠ s 2 p 1 z s − z l (\displaystyle K_(\Gamma )\,( \mu ,p)=\csc \pi \mu \,\cdot \!(\sqrt (\mu (1-\mu)\pi ^(2)-\,\sin ^(2)\!\pi \ mu \,-\,(\frac (\,\pi )(2))\sum _(s=1)^(2p)(\frac (\,\mathrm (ctg) \,\pi z_(s) )(z_(s)^(2))\prod \limits _(\scriptstyle l=1 \atop \scriptstyle l\neq s)^(2p)\!(\frac (1)(\,z_(s )-z_(l)\,))\,+\,(\frac (\,\pi )(2))\,\mathrm (Re) \sum _(s=1)^(2p)(\frac (e^(i\pi z_(s)(2\mu -1)))(z_(s)^(2)\sin \pi z_(s)))\prod \limits _(\scriptstyle l=1 \atop \scriptstyle l\neq s)^(2p)\!(\frac (1)(\,z_(s)-z_(l)\,))\,)))όπου 0<μ <1 и
z l ≡ exp i π (2 l − 1) 2 p , l = 1 , 2 , … , 2 p (\displaystyle z_(l)\equiv \exp (\frac (i\pi (2l-1))( 2p))\,\qquad l=1,2,\ldots ,2p)για λεπτομέρειες των υπολογισμών, βλέπε Yaroslav Blagushin και Eric Moreau.
Μετρήσεις [ | ]
- Στην περιοχή χαμηλής συχνότητας (LF), χρησιμοποιούνται μη γραμμικοί μετρητές παραμόρφωσης (αρμονικοί μετρητές παραμόρφωσης) για τη μέτρηση του SOI.
- Σε υψηλότερες συχνότητες (MF, HF), χρησιμοποιούνται έμμεσες μετρήσεις χρησιμοποιώντας αναλυτές φάσματος ή επιλεκτικά βολτόμετρα.
Η κύρια παράμετρος ενός ηλεκτρονικού ενισχυτή είναι το κέρδος Κ. Το κέρδος ισχύος (τάση, ρεύμα) καθορίζεται από την αναλογία της ισχύος (τάση, ρεύμα) του σήματος εξόδου προς την ισχύ (τάση, ρεύμα) του σήματος εισόδου και χαρακτηρίζει τις ενισχυτικές ιδιότητες του κυκλώματος. Τα σήματα εξόδου και εισόδου πρέπει να εκφράζονται στις ίδιες ποσοτικές μονάδες, επομένως το κέρδος είναι ένα αδιάστατο μέγεθος.
Ελλείψει ενεργών στοιχείων στο κύκλωμα, καθώς και υπό ορισμένους τρόπους λειτουργίας του, όταν η επιρροή τους αποκλείεται, το κέρδος είναι μια πραγματική τιμή που δεν εξαρτάται από τη συχνότητα. Σε αυτήν την περίπτωση, το σήμα εξόδου επαναλαμβάνει το σχήμα του σήματος εισόδου και διαφέρει από αυτό κατά K φορές μόνο ως προς το πλάτος. Στην περαιτέρω παρουσίαση του υλικού θα μιλήσουμε για την ενότητα κέρδους, εκτός αν υπάρχουν ειδικές κρατήσεις.
Ανάλογα με τις απαιτήσεις για τις παραμέτρους εξόδου του ενισχυτή σήματος εναλλασσόμενου ρεύματος, διακρίνονται οι συντελεστές απολαβής:
α) με τάση, που ορίζεται ως ο λόγος του πλάτους της εναλλασσόμενης συνιστώσας της τάσης εξόδου προς το πλάτος της εναλλασσόμενης συνιστώσας της τάσης εισόδου, δηλ.
β) από το ρεύμα, το οποίο καθορίζεται από τον λόγο του πλάτους της εναλλασσόμενης συνιστώσας του ρεύματος εξόδου προς το πλάτος της εναλλασσόμενης συνιστώσας του ρεύματος εισόδου:
γ) με δύναμη
Επειδή , το κέρδος ισχύος μπορεί να προσδιοριστεί ως εξής:
Εάν υπάρχουν αντιδρώντα στοιχεία στο κύκλωμα (πυκνωτές, επαγωγείς), το κέρδος θα πρέπει να θεωρείται ως μιγαδική τιμή
όπου m και n είναι τα πραγματικά και τα φανταστικά στοιχεία, ανάλογα με τη συχνότητα του σήματος εισόδου:
Ας υποθέσουμε ότι το κέρδος Κ δεν εξαρτάται από το πλάτος του σήματος εισόδου. Σε αυτήν την περίπτωση, όταν εφαρμόζεται ένα ημιτονοειδές σήμα στην είσοδο του ενισχυτή, το σήμα εξόδου θα έχει επίσης ημιτονοειδές σχήμα, αλλά θα διαφέρει από την είσοδο σε πλάτος κατά Κ φορές και σε φάση κατά γωνία.
Σύμφωνα με το θεώρημα του Fourier, ένα περιοδικό σήμα μιγαδικού σχήματος μπορεί να αναπαρασταθεί ως το άθροισμα ενός πεπερασμένου ή απείρως μεγάλου αριθμού αρμονικών συνιστωσών που έχουν διαφορετικά πλάτη, συχνότητες και φάσεις. Δεδομένου ότι το K είναι ένα σύνθετο μέγεθος, τα πλάτη και οι φάσεις των αρμονικών συνιστωσών του σήματος εισόδου όταν διέρχονται από τον ενισχυτή αλλάζουν διαφορετικά και το σήμα εξόδου θα διαφέρει ως προς το σχήμα από την είσοδο.
Η παραμόρφωση ενός σήματος όταν διέρχεται από έναν ενισχυτή, που προκαλείται από την εξάρτηση των παραμέτρων του ενισχυτή από τη συχνότητα και ανεξάρτητα από το πλάτος του σήματος εισόδου, ονομάζεται γραμμική παραμόρφωση. Με τη σειρά τους, οι γραμμικές παραμορφώσεις μπορούν να χωριστούν σε παραμορφώσεις συχνότητας (που χαρακτηρίζουν τη μεταβολή του συντελεστή απολαβής K στη ζώνη συχνοτήτων λόγω της επίδρασης των αντιδρώντων στοιχείων στο κύκλωμα). φάση (που χαρακτηρίζει την εξάρτηση της μετατόπισης φάσης μεταξύ των σημάτων εξόδου και εισόδου από τη συχνότητα λόγω της επίδρασης των αντιδρώντων στοιχείων).
Η παραμόρφωση συχνότητας ενός σήματος μπορεί να εκτιμηθεί χρησιμοποιώντας το χαρακτηριστικό πλάτους-συχνότητας, το οποίο εκφράζει την εξάρτηση του συντελεστή κέρδους τάσης από τη συχνότητα. Η απόκριση πλάτους-συχνότητας του ενισχυτή φαίνεται σε γενική μορφή στο Σχ. 1.2. Το εύρος συχνοτήτων λειτουργίας του ενισχυτή, εντός του οποίου το κέρδος μπορεί να θεωρηθεί σταθερό με ορισμένο βαθμό ακρίβειας, βρίσκεται μεταξύ της χαμηλότερης και της υψηλότερης οριακής συχνότητας και ονομάζεται ζώνη διέλευσης. Οι συχνότητες αποκοπής καθορίζουν τη μείωση του κέρδους κατά ένα δεδομένο ποσό από τη μέγιστη τιμή του στη μεσαία συχνότητα.
Με την εισαγωγή του συντελεστή παραμόρφωσης συχνότητας σε μια δεδομένη συχνότητα,
όπου είναι το κέρδος τάσης σε μια δεδομένη συχνότητα, μπορείτε να χρησιμοποιήσετε το χαρακτηριστικό πλάτους-συχνότητας για να προσδιορίσετε την παραμόρφωση συχνότητας σε οποιοδήποτε εύρος συχνοτήτων λειτουργίας του ενισχυτή.
Δεδομένου ότι έχουμε τις μεγαλύτερες παραμορφώσεις συχνότητας στα όρια του εύρους λειτουργίας, κατά τον υπολογισμό ενός ενισχυτή, κατά κανόνα, οι συντελεστές παραμόρφωσης συχνότητας ορίζονται στις χαμηλότερες και υψηλότερες οριακές συχνότητες, δηλ.
όπου είναι τα κέρδη τάσης στις υψηλότερες και χαμηλότερες συχνότητες αποκοπής, αντίστοιχα.
Συνήθως, λαμβάνοντας υπόψη, δηλαδή, στις οριακές συχνότητες, το κέρδος τάσης μειώνεται σε επίπεδο 0,707 της τιμής κέρδους στη μεσαία συχνότητα. Υπό αυτές τις συνθήκες, το εύρος ζώνης των ενισχυτών ήχου που έχουν σχεδιαστεί για την αναπαραγωγή ομιλίας και μουσικής κυμαίνεται από 30-20.000 Hz. Για ενισχυτές που χρησιμοποιούνται στην τηλεφωνία, είναι αποδεκτό ένα στενότερο εύρος ζώνης 300-3400 Hz. Για την ενίσχυση των παλμικών σημάτων, είναι απαραίτητο να χρησιμοποιηθούν οι λεγόμενοι ευρυζωνικοί ενισχυτές, το εύρος ζώνης των οποίων είναι στην περιοχή συχνοτήτων από δεκάδες ή μονάδες Hertz έως δεκάδες ή και εκατοντάδες megahertz.
Για την αξιολόγηση της ποιότητας ενός ενισχυτή, χρησιμοποιείται συχνά η παράμετρος
Επομένως, για ενισχυτές ευρείας ζώνης
Το αντίθετο των ευρυζωνικών ενισχυτών είναι οι επιλεκτικοί ενισχυτές, σκοπός των οποίων είναι να ενισχύουν τα σήματα σε μια στενή ζώνη συχνοτήτων (Εικ. 1.3).
Οι ενισχυτές που έχουν σχεδιαστεί για να ενισχύουν σήματα με αυθαίρετα χαμηλές συχνότητες ονομάζονται ενισχυτές DC. Από τον ορισμό είναι σαφές ότι η χαμηλότερη συχνότητα αποκοπής της ζώνης διέλευσης ενός τέτοιου ενισχυτή είναι μηδέν. Η απόκριση πλάτους-συχνότητας του ενισχυτή DC φαίνεται στο Σχ. 1.4.
Το χαρακτηριστικό συχνότητας φάσης δείχνει πώς η γωνία μετατόπισης φάσης μεταξύ των σημάτων εξόδου και εισόδου αλλάζει όταν αλλάζει η συχνότητα και καθορίζει την παραμόρφωση φάσης.
Δεν υπάρχουν παραμορφώσεις φάσης όταν το χαρακτηριστικό συχνότητας φάσης είναι γραμμικό (διακεκομμένη γραμμή στο Σχ. 1.5), αφού στην περίπτωση αυτή κάθε αρμονική συνιστώσα του σήματος εισόδου, όταν διέρχεται από τον ενισχυτή, μετατοπίζεται χρονικά κατά το ίδιο διάστημα. Η γωνία μετατόπισης φάσης μεταξύ των σημάτων εισόδου και εξόδου είναι ανάλογη της συχνότητας
όπου είναι ο συντελεστής αναλογικότητας, ο οποίος καθορίζει τη γωνία κλίσης του χαρακτηριστικού προς τον άξονα της τετμημένης.
Το χαρακτηριστικό συχνότητας φάσης ενός πραγματικού ενισχυτή φαίνεται στο Σχ. 1,5 με συμπαγή γραμμή. Από το Σχ. 1.5 μπορεί να φανεί ότι εντός της ζώνης διέλευσης του ενισχυτή, η παραμόρφωση φάσης είναι ελάχιστη, αλλά αυξάνεται απότομα στην περιοχή των οριακών συχνοτήτων.
Εάν το κέρδος εξαρτάται από το πλάτος του σήματος εισόδου, τότε συμβαίνουν μη γραμμικές παραμορφώσεις του ενισχυμένου σήματος λόγω της παρουσίας στον ενισχυτή στοιχείων με μη γραμμικά χαρακτηριστικά ρεύματος-τάσης.
Καθορίζοντας το νόμο της αλλαγής, είναι δυνατός ο σχεδιασμός μη γραμμικών ενισχυτών με ορισμένες ιδιότητες. Αφήστε το κέρδος να καθοριστεί από την εξάρτηση , όπου είναι ο συντελεστής αναλογικότητας.
Στη συνέχεια, όταν εφαρμόζεται ένα ημιτονοειδές σήμα εισόδου στην είσοδο του ενισχυτή, το σήμα εξόδου του ενισχυτή
όπου είναι το πλάτος και η συχνότητα του σήματος εισόδου.
Το πρώτο αρμονικό στοιχείο στην έκφραση (1.6) αντιπροσωπεύει το χρήσιμο σήμα, τα υπόλοιπα είναι αποτέλεσμα μη γραμμικών παραμορφώσεων.
Η μη γραμμική παραμόρφωση μπορεί να εκτιμηθεί χρησιμοποιώντας τη λεγόμενη αρμονική παραμόρφωση
όπου είναι οι τιμές πλάτους της ισχύος, της τάσης και του ρεύματος των αρμονικών στοιχείων, αντίστοιχα.
Ο δείκτης καθορίζει τον αρμονικό αριθμό. Συνήθως λαμβάνονται υπόψη μόνο η δεύτερη και η τρίτη αρμονική, καθώς οι τιμές πλάτους των δυνάμεων των υψηλότερων αρμονικών είναι σχετικά μικρές.
Γραμμικές και μη γραμμικές παραμορφώσεις χαρακτηρίζουν την ακρίβεια της αναπαραγωγής του σχήματος του σήματος εισόδου από τον ενισχυτή.
Το χαρακτηριστικό πλάτους δικτύων τεσσάρων τερματικών που αποτελούνται μόνο από γραμμικά στοιχεία, σε οποιαδήποτε τιμή, είναι θεωρητικά μια κεκλιμένη ευθεία γραμμή. Στην πράξη, η μέγιστη τιμή περιορίζεται από την ηλεκτρική αντοχή των στοιχείων του τετραπολικού δικτύου. Το χαρακτηριστικό πλάτους ενός ενισχυτή που κατασκευάζεται σε ηλεκτρονικές συσκευές (Εικ. 1.6) είναι, καταρχήν, μη γραμμικό, αλλά μπορεί να περιέχει τμήματα ΟΑ όπου η καμπύλη είναι περίπου γραμμική με υψηλό βαθμό ακρίβειας. Το εύρος λειτουργίας του σήματος εισόδου δεν πρέπει να υπερβαίνει το γραμμικό τμήμα (LA) του χαρακτηριστικού πλάτους του ενισχυτή, διαφορετικά η μη γραμμική παραμόρφωση θα υπερβεί το επιτρεπόμενο επίπεδο.